\documentstyle[wrussian,cite,feynmp,wrapfig,graphicx,epsfig,amssymb,amsfonts, amsmath,symspi,symsdi,lscape,longtable,texdraw,epic,eepic,multirow]{artpan} %\originalTeX \russianTeX \chardef\numerosign="0F0 \begin{document} \panissue{2008}{39}{1} \panarticle {РЕФЕРАТЫ}% {РЕФЕРАТЫ}% { } %\thispagestyle{empty} \title{РЕФЕРАТЫ СТАТЕЙ, ПОМЕЩЕННЫX В ВЫПУСКЕ} \maketitle \setcounter{page}{325} \small %0 \vspace{4mm} \noindent PACS: 03.65.-w, 03.65.Ta, 01.60.+q, 01.30.Rr\\ {\bf Работы \;Д.\,И.\,Блохинцева \;и \;развитие \;квантовой \;физики}.\; {\it Куземский А.\,Л.}\; Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,5. %\looseness=-1 \vspace{2mm} В связи со столетием со дня рождения Д.\,И.\,Блохинцева (11.01.1908 -- 27.01.1979) дан краткий обзор развития квантовой физики в тот период, когда формировались его взгляды на физику и науку в целом. Рассматриваются работы Д.\,И.\,Блохинцева по физике твердого тела, статистической физике и примыкающим вопросам в контексте современного развития этих областей науки. Кратко затронуты его работы по интерпретации квантовой физики и общим проблемам развития науки. \vspace{1mm} Табл.\,2. Библиогр.: 496. %1 \vspace{4mm} \noindent PACS: 04.20.-g; 04.20.Jb; 04.20.Dw\\ {\bf Общая теория относительности и сингулярность Шварцшильда}. {\it Герштейн С.\,С., Логунов А.\,А., Мествиришвили М.\,А.} Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,82. %\looseness=-1 \vspace{2mm} В статье анализируется несоответствие, которое имеет место в ОТО между ее общими положениями и вакуумными сингулярными решениями уравнений Эйнштейна. \vspace{1mm} Библиогр.: 19. %\pagebreak %2 \vspace{4mm} \noindent PACS: 95.35.+d, 12.60.Jv, 14.80.Ly\\ {\bf О механизме Хиггса образования масс в Стандартной модели}. {\it Бедняков В.\,А., Бедняков А.\,В., Джиокарис Н.\,Д.} Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,107. \vspace{2mm} Механизм происхождения масс элементарных частиц является одной из наиболее серьезных проблем современной физики. Обнаружение на большом адронном коллайдере (LHC, ЦЕРН) бозона Хиггса и исследование его свойств представляют собой наиболее важные этапы на пути решения данной проблемы. В настоящем обзоре достаточно подробно рассматривается так называемый механизм Хиггса, объясняющий в рамках Стандартной модели возникновение масс у всех элементарных частиц. Обсуждается параметр квадратичного самодействия полей Хиггса $\lambda$, а также связанные с ним ограничения на массу бозона Хиггса, вытекающие из таких условиий, как унитарность, тривиальность и стабильность. Проиллюстрирована процедура формирования ненулевого значения параметра $\lambda$, обусловленная петлевыми квантовыми поправками в эффективном потенциале. В качестве примера даны простые предсказания для масс топ-кварка и бозона Хиггса, которые имеют место в случае равенства единице юкавской константы связи топ-кварка и параметра~$\lambda$. Табл.\,1. Ил.\,2. Библиогр.: 63. %3 \vspace{3mm} \noindent PACS: 14.80.Bn, 13.66.Fg\\ {\bf Псевдоскалярный хиггсовский бозон в экспериментах на $e^+e^-$-коллайдерах}.\linebreak {\it Лиходед А.\,А.} Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,151. \vspace{2mm} Проанализирован потенциал экспериментов на $e^+e^-$-коллайдерах по поиску сигнала от нового псевдоскалярного хиггсовского бозона и изучению его {\it {CP}}-свойств. В качестве индикатора $CP$-природы нового бозона Хиггса выбрана его связь с $b$-кварками и $\tau$-лептонами, которая параметризована модельно-независимым образом в виде $m_b/v(a+i \gamma_5 b)$. Исследованы процессы $e^+e^- \to\tau^+\tau^-\nu\nu $, $e^+e^- \to b\bar b\nu\nu $ и $e^+e^- \to e^+e^-b\bar b$, обладающие высокой чувствительностью к аномальным константам связи хиггсовского бозона, что определяется доминирующим вкладом подпроцессов рождения хиггсовского бозона за счет слияния векторных бозонов в центральной области $W^*W^* \to H$ и $Z^*Z^* \to H$. Отмечено, что изучение поляризаций частиц в конечном состоянии реакции может решить проблему разделения вкладов от скалярного и псевдоскалярного состояний хиггсовского бозона. Так, например, учет каскадных распадов $\tau$-лептонов в процессе $e^+e^- \to\tau^+\tau^-\nu\nu $ дает возможность достоверно определить $CP$-состояние хиггсовского бозона и выяснить величину и знак параметра~$b$. В результате исследования процессов сформулирована стратегия поиска сигнала от нового псевдоскалярного состояния хиггсовского бозона в экспериментах на будущем линейном $e^+e^-$-коллайдере, которая даст возможность определить $CP$-природу хиггсовского бозона и поставить ограничения на область его констант связи с фермионами. Ил.\,30. Библиогр.: 47. %\pagebreak %4 \vspace{3mm} \noindent PACS: 13.60.Le, 14.20.Gk\\ {\bf Обнаружение новых и изучение установленных резонансов по экспериментальным данным фоторождения $\eta$-, $\eta^\prime$-мезонов на нуклонах}. {\it Трясучсв В.\,А.} Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,198. \vspace{2mm} С помощью ранее построенной динамической модели фоторождения псевдоскалярных мезонов на нуклонах уточняются свойства установленных резонансов и проводится поиск новых, \char 165 недостающих\char 245\ резонансов c использованием экспериментальных данных современной точности по фоторождению $\eta$-, $\eta^\prime$-мезонов на нуклонах. Табл.\,6. Ил.\,10. Библиогр.: 36. %5 \vspace{2mm} \noindent PACS: 14.65.Ha\\ {\bf Топ-кварк от тэватрона до LHC}. {\it Храмов Е.\,В., Бедняков В.\,А., Русакович Н.\,А.,} \linebreak {\it Тоноян А.\,Н.} Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,217. \vspace{2mm} Изложена история обнаружения в 1995 г. самой тяжелой элементарной частицы~--- $t$-кварка на ускорителе тэватрон с помощью установки CDF. Описаны основные каналы регистрации $t$-кварка и методы определения его массы. Обсуждается важность и стратегия измерения массы $t$-кварка в различных каналах распада $t\bar{t}$-пары в с.\,ц.\,м. на протон-протонном коллайдере LHC с энергией 14 ТэВ, начало работы которого ожидается в ближайшем будущем. Описаны исследования по физике $t$-кварка на самой ранней стадии работы ускорителя. Табл.\,6. Ил.\,17. Библиогр.: 48. %6 \vspace{4mm} \noindent PACS: 12.40.Nn; 13.75.Cs\\ {\bf Редже-эйкональная модель для высокоэнергетического упругого дифракционного нуклон-нуклонного рассеяния с минимальным числом реджеонов}. {\it Годизов А.\,А., Петров В.\,А.} Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,243. \vspace{2mm} Предложена феноменологическая редже-эйкональная модель с нелинейными монотонными параметризациями траекторий Редже, в которых явным образом учтено их асимптотическое поведение в пертурбативной области. На примере упругого протон-(анти)протонного рассеяния показано, что в кинематической области $\sqrt{s}>23$~ГэВ, $0{,}005<-t<3$~ГэВ$^2$ дифракционная картина в основном определяется всего тремя траекториями Редже. Табл.\,3. Ил.\,5. Библиогр.: 25. %7 \vspace{4mm} \noindent PACS: 03.65\,Nk\\ {\bf Волновые пакеты в квантовой теории столкновений}. {\it Широков М.\,И.} Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,261. \vspace{2mm} Рассматриваются две методологические трудности квантовой теории столкновений. Первая касается трактовки интерференции падающей и рассеянной волн в стационарном подходе к рассеянию. Вторая возникает в нестационарном подходе к теории столкновений типа $a+b\rightarrow c+d$. В этом подходе для вычисления поперечного сечения используется $S$-матричный элемент $\langle cd\vert S\vert ab\rangle$. Он пропорционален $\delta $-функции, выражающей сохранение энергии. Соответствующая вероятность $\vert \langle cd\vert S\vert ab \rangle \vert ^{2}$ содержит $\delta ^{2}$, что математически бессмысленно. Известная физическая трактовка $\delta ^{2 }$ представляется неудовлетворительной. Обе трудности преодолеваются в настоящей работе посредством использования волновых пакетов падающих частиц. Библиогр.: 12. %8 \vspace{4mm} \noindent PACS: 29.40.Ka\\ {\bf Использование \;аэрогеля \;диоксида \;кремния \;в \;черенковских \;счетчиках}. {\it Харжеев~Ю.\,Н.} Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2008. Т.\,39, вып.\,1. С.\,271. \vspace{2mm} В черенковских счетчиках широкое применение нашли радиаторы из аэрогеля диоксида кремния (аэрогель), представляющего собой легкое прозрачное вещество, которое занимает промежуточное положение по величине показателя преломления $n$ между газовыми ($n < 1{,}001$) и твердотельными радиаторами ($n > 1{,}3$). В обзоре рассматриваются различные факторы, влияющие на идентификацию частиц в черенковских счетчиках: хроматическая аберрация, количество фотоэлектронов, пропускающая способность оптической системы. Кратко приводятся основные способы изготовления аэрогеля, оптические и физические характеристики образцов аэрогеля, их прозрачность, длины рассеяния и поглощения, количество фотоэлектронов, а также его производители. Рассматриваются примеры использования аэрогелей в пороговых черенковских счетчиках на таких установках, как BELLE (КЕК), TASSO (DESY), KEDR (VEPP-4M). В последние годы проведено множество исследовательских работ на различных прототипах черенковских счетчиков на протонном синхротроне ЦЕРН. В обзоре затронуты некоторые из них. Успехи, достигнутые в изготовлении высококачественных образцов аэрогеля, в том числе многослойных, и результаты их испытаний способствовали использованию их в черенковских счетчиках кольцевого изображения RICH на установке HERMES, развитию черенковских счетчиков с квазифокусировкой, а также планированию применения RICH в проекте LHCb на кольцевом коллайдере в ЦЕРН и на $\alpha$-магнитном спектрометре международной космической станции. Табл.\,13. Ил.\,45. Библиогр.: 60. \end{document}